SCET中的功率计数和模式下载

weixin_39820835 2020-09-20 11:30:35

我们提出了一种在二次喷射领域中的软共线性有效理论（SCET）的公式化，作为QCD与Wilson线耦合的解耦理论。该公式显然是升压不变的，不需要在硬匹配尺度Q上引入超软模式，并且具有以Q的反幂计算的幂。当正确地减去扇区之间的重叠时，以类似于SCET的零位减法的方式，当回路中不包含超软模式时，SCET中出现的寄生红外散度便消失了。我们通过分析SCET端点区域中的深层非弹性散射并说明其他应用程序来说明这种方法。
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我们提出了一种在二次喷射领域中的软共线性有效理论（SCET）的公式化，作为QCD与Wilson线耦合的解耦理论。该公式显然是升压不变的，不需要在硬匹配尺度Q上引入超软模式，并且具有以Q的反幂计算的幂。当正确地减去扇区之间的重叠时，以类似于SCET的零位减法的方式，当回路中不包含超软模式时，SCET中出现的寄生红外散度便消失了。我们通过分析SCET端点区域中的深层非弹性散射并说明其他应用程序来说明这种方法。

我们介绍一种新的射流函数：半包含射流函数J i（z，Ï‰J，¼），它描述了parton i如何转换为射流半径R和能量分数z =Ï‰的射流 J /Ï‰，其中Ï‰J和Ï‰分别是射流的大光锥动量分量和引发射流的相应部分i。在软共线有效理论（SCET）的框架内，我们计算J q（z，Ï‰J，¼）和J g（z，Ï‰J，¼）锥的下一个领先阶（NLO）和反k T算法。我们证明，J i（z，Ï‰J，¼）的重整化组（RG）方程完全遵循通常的DGLAP演化，可用于对小射流半径R的包容射流截面执行ln R恢复。。我们澄清了我们的RG方程J i（z，ÏJ，¼）与所谓的未测得的射流函数J i（δJ，¼）之间的差异，该方程广泛用于SCET独家生产喷气飞机。最后，我们介绍了新的半包容喷射功能在e + e'和pp碰撞中的包容喷射生产中的应用。我们证明，在这些碰撞中的单包射流生产共享与单包容子强子生产相同的短距离硬功能，只有碎片函数D ih（z，¼）被J i（z，Ï‰J，¼）取代。这可以有助于更有效地进行射流截面的高阶分析计算。我们进一步将LL R和NLL R处的ln R恢复与固定的NLO结果相匹配

我们研究了无质量QCD中散射振幅的正则化方案依赖性，并发现，如果适当地进行了归一化，则在扰动展开中，至少在NNLO上，四维螺旋度方案（FDH）和降维（DRED）是一致的。方案依赖性显示出与UV和IR奇异点的结构密切相关。我们使用在软共线性有效理论（SCET）中定义的射流函数和软函数来有效地提取不同方案中的相关异常尺寸。该结果使我们能够构建在无质量QCD中直至NNLO的不同方案（CDR，HV，FDH，DRED）之间的振幅散射的过渡规则。我们还通过显式计算表明，SCET中的硬功能，软功能和喷射功能与正则化方案无关。

我们计算O（<math> α s 2 </ math> $$ {\ alpha} _s 对软直线有效理论（SCET）中主要的大型夸克射流函数的^ 2 $$校正。它们是因夸克质量因平稳相互作用而产生的大量夸克引发的包容射流质量截面的分解预测的重要组成部分。由于大量夸克-反夸克对的二次生产产生的影响，

我们考虑强子碰撞中的双射流产生，在横向碰撞中仅对中心区域的（伪）快速辐射施加横向否决权，该中心区域的定义是快速截止。对于横向测量值（例如，射流否决的横向能量或最小p T）相对于超出截断点的典型横向动量而言，在参数上较大时，横截面对截断参数不敏感，并在共线和软的自由度。这些自由度的虚拟度是通过横向测量来设置的，例如在典型的依赖于横向动量的可观测对象（如Drell-Yan，希格斯产量和事件形状加宽）中。本文关注的是其他区域，在该区域以下和以外的典型横向动量大小相似。在该区域，速度截止进一步将软辐射分解为具有不同速度但具有相同虚拟度的（u）软辐射和软共线辐射。这产生了快速度截止参数的快速对数，我们使用重归一化组方法对其求和。在软共线性有效理论的框架内，我们根据软函数和共线性函数对这个区域的横截面进行分解，然后将软函数重构为（u）软和软共线性函数的卷积。所有这些函数都是按单循环顺序计算的。例如，我们为喷射形状角计算了一个特定部分通道qq'→qq'的微分横截面，并表明重构可让我们重新计算速度对数，并显着减少了喷射形状谱中的理论不确定性。

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