f（T）引力因果关系的违反下载

weixin_39820780 2020-09-21 01:30:41

在标准公式中，f（T）场方程在局部Lorentz变换下不是不变的，因此该理论不继承狭义相对论的因果结构。实际上，在这种f（T）引力公式中，甚至可能会局部违反因果关系。最近已经设计出局部洛伦兹协变f（T）引力理论，并且该局部因果关系问题似乎已得到克服。但是，非本地性问题仍待解决。如果要用这种协变f（T）引力理论描述引力，则应在其上下文中研究许多问题，包括有关其场方程是否允许齐次Gödel型解的问题，这必然导致在非本地范围内违反因果关系。在这里，为了研究协变f（T）理论的潜力和难点，我们研究了它们是否接受Gödel型解。我们结合电磁场和标量场作为完美流体的源，确定通用的Gödel型解
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在标准公式中，f（T）场方程在局部Lorentz变换下不是不变的，因此该理论不继承狭义相对论的因果结构。实际上，在这种f（T）引力公式中，甚至可能会局部违反因果关系。最近已经设计出局部洛伦兹协变f（T）引力理论，并且该局部因果关系问题似乎已得到克服。但是，非本地性问题仍待解决。如果要用这种协变f（T）引力理论描述引力，则应在其上下文中研究许多问题，包括有关其场方程是否允许齐次Gödel型解的问题，这必然导致在非本地范围内违反因果关系。在这里，为了研究协变f（T）理论的潜力和难点，我们研究了它们是否接受Gödel型解。我们结合电磁场和标量场作为完美流体的源，确定通用的Gödel型解，其中包含特殊的解，其中Gödel型几何的基本参数m2定义了任何种类的均质Gödel- 类型几何。我们表明，三角和线性类（m2 <0和m = 0）的解决方案仅适用于具有电磁场物质成分的混合物质源。我们将协变f（T）引力的背景扩展到一个定理，该定理可确保任何完美流体均一Gödel型解定义直到Lorentz变换的同一组Gödel四分体hAμ。我们还表明，单个无质量标量场会生成Gödel型解，且没

几乎没有希望找到一个单一的因果关系理论来满足如此广泛分歧的学科的标准，每个学科都有有争议的从业者，他们之间很少达成一致。本文的目标：提出一个与现代物理学兼容的框架，但可以根据不同的目的和应用在不同的粒度级别上进行近似。

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\rho_{\text{vac}} \sim T^4 \sim (1.22 \times 10^{19})^4 \sim 2.24 \times 10^{76} GeV^4（远超暴胀场的 \rho_\phi \sim 10^{52} GeV^4）；量子海是源头，时空波浪是载体，引力波是媒介，共同构成了类暴涨宇宙的动力学。：\frac{\delta\rho}{\rho} \sim h_{\mu\nu} u^\mu u^\nu \sim 10^{-1}（u^\mu 是物质四维速度）；

V(\phi) 是场的势能，例如暴胀场的四次势：V(\phi) = \frac{1}{2}m^2\phi^2 + \frac{\lambda}{4}\phi^4。集体团的粒子数 N \sim \frac{V}{(2\pi)^3} \times \frac{k^3}{(2\pi)^3} \sim 10^{120}根据能量守恒，这部分能量会转化为引力波能量。其中 \bar{h}_{\mu\nu} = h_{\mu\nu} - \frac{1}{2}\eta_{\mu\nu}h 是迹反转为零的引力波场。

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