用LHC测量在7和8 TeV下研究的弹性振幅下载

weixin_39821228 2020-09-21 11:31:03

在7和8 TeV pp弹性散射的正向区域中的微分截面的最新测量显示t依赖的精确形式。我们对这些测量进行了详细的分析，包括散射幅度的实部和虚部的结构。获得了良好的描述，在所有实验中都证实了零点在靠近原点的正向区域的真实部分中存在，这与马丁的定理的预测相符，并且在观测到的dÏƒ形式中起着重要作用 / dt。发现该零位的位置的通用值以及振幅其他特征的规律性，从而导致对13 TeV处的正向弹性散射的定量预测。
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在7和8 TeV pp弹性散射的正向区域中的微分截面的最新测量显示t依赖的精确形式。我们对这些测量进行了详细的分析，包括散射幅度的实部和虚部的结构。获得了良好的描述，在所有实验中都证实了零点在靠近原点的正向区域的真实部分中存在，这与马丁的定理的预测相符，并且在观测到的dÏƒ形式中起着重要作用 / dt。发现该零位的位置的通用值以及振幅其他特征的规律性，从而导致对13 TeV处的正向弹性散射的定量预测。

对LHC中13 TeV下pp弹性散射的前向区域中的微分截面的测量进行了详细分析。研究了散射幅度的实部和虚部的结构，它们都需要指数和线性因子。比较了不同条件下数据的表示形式，研究了库仑核干扰的作用并满足了色散关系的预测。核与库尔的可加性

在LHC上使用CMS检测器收集的数据表示质子-质子碰撞在8 TeV质心处质子-质子碰撞中的顶级夸克对产生（tt）截面的测量。 19.6 fb-1。这项分析是在tt衰减通道中进行的，该通道具有一个孤立的高横向动量电子或μ子和至少四个射流，其中至少有一个需要被确定为源自夸克的强子化作用。射流能量规模的校准和b射流识别的效率是根据数据确定的。测得的tt横截面为228.5±3.8（stat）±13.7（syst）±6.0（lumi）pb。将此测量与7 TeV数据的分析相比较，对应于5.0 fb-1的综合亮度，以确定8 TeV与7 TeV横截面的比率，发现该比率为1.43±0.04（stat）± 0.07（系统）±0.05（流明）。测量结果与QCD的预测一致，直到下一个领先的顺序。

本文介绍了ATLAS和CMS合作进行的单顶夸克生产截面测量的组合，使用了在s $$ \ sqrt {s} $$ = 7和8 TeV下对应于积分的LHC质子-质子碰撞的数据在s $$ \ sqrt {s} $$ = 7 TeV时的光度为1.17至5.1 fb-1，在s $$ \ sqrt {s} $$ = 8 TeV时的光度为12.2至20.3 fb-1。这些组合是按质量中心能量和每种生产模式执行的：t通道，tW和s通道。在s $$ \ sqrt $ s = 7和8 TeV时，组合的t通道横截面分别为67.5±5.7 pb和87.7±5.8 pb。在s $$ \ sqrt {s} $$ = 7和8 TeV时，组合的tW截面分别为16.3±4.1 pb和23.1±3.6 pb。对于s通道横截面，在s $$ \ sqrt {s} $$ = 8 TeV时，组合产生4.9±1.4 pb。对于每种生产模式和质心能量，使用测量横截面与其理论预测的比率，确定CKM矩阵元素V tb的大小的平方乘以形状因子f LV。假定与前夸克有关的CKM矩阵元素服从| V td |，| V ts |的关系

提出了在s = 8 TeV的LHC处总pp截面的测量。在一个特殊的运行与高β光束光学器件，以测量微分弹性横截面，作为Mandelstam动量传递变量t的函数，累积了500μb1的综合亮度。使用ATLAS的ALFA子检测器进行测量。使用在0.014 GeV2到0.1 GeV2的t范围内的微分弹性横截面的拟合来推算t†0，总横截面Ïƒtot（ppâX）通过光学定理为Ïƒtot（ppâX）= 96.07±0.18（stat。）±0.85（exp。）±0.31（extr.mb）mb，其中第一个误差是统计误差，第二个误差占全部误差实验性系统不确定性，最后一个与外推t 0中的不确定性有关。此外，确定在小t处的弹性横截面的指数函数的斜率确定为B = 19.74±0.05（stat。）±0.23（syst。）GeVˆ2。

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