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混频信号的强度计算
afu88
2004-02-20 09:15:53
请问混频信号的强度怎样计算。
采集到一混频信号,频率段大概在1-30Hz
,采集一秒钟数据,怎样计算它的强度
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混频信号的强度计算
请问混频信号的强度怎样计算。 采集到一混频信号,频率段大概在1-30Hz ,采集一秒钟数据,怎样计算它的强度
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相干探测系统中的
混频
效率
在自由空间相干光通信系统中,
混频
效率直接反映相干探测灵敏度。分别推导了
混频
效率随光轴径向误差、失配角、轴向离焦和大气湍流
强度
变化的表达式, 并进行了仿真分析。结果表明: 选择与波长匹配的束腰半径和相对孔径可使
混频
效率达到最大值0.8145。
信号
光与本振光的光轴径向误差对
混频
效率和相对孔径的影响最大, 接着是失配角和轴向离焦。将以上3种影响因素分别限制在0~4 μm、0~0.05 rad、0~200 μm范围内, 当选取1550 nm的光波作为通信波长且束腰半径为3.4λ、相对孔径为0.21时,
混频
效率可达到0.55以上。在中强湍流条件下, 使用小口径接收天线能有效抑制大气湍流效应。
通过在全固态光子带隙光纤中进行简并四波
混频
,有效生成防焦
信号
我们报告了在全固态光子带隙光纤(PBGF)中通过简并四波
混频
(FWM)产生可见的红光,这是通过将光纤与800 nm的基于Ti:Sapphire的飞秒脉冲激光泵浦实现的。 在30 m的光纤长度下,以最高的泵浦功率获得了620 nm至740 nm的宽带反斯托克斯光谱范围,并测量了随泵浦功率和传播距离而变化的光谱。 此外,还
计算
了
强度
相关的参数增益特性,这与实验结果非常吻合。
三波
混频
光参量放大器中带宽的研究
对三波
混频
光参量放大器中参量过程的带宽进行了研究,给出了具有普遍意义的参量带宽和增益带宽的数学显式模型,这些模型引入了非线性晶体长度、群速、色散、增益系数等变量对带宽的影响,依据这些模型对影响参量放大器中带宽的各种因素进行了模拟
计算
、分析和比较,结果表明:
信号
光和闲置光之间的群速度失配是影响参量放大过程带宽的主要因素,当
信号
光和闲置光之间实现群速度匹配时,可以获得最宽的带宽,因此对于任何三波
混频
光参量放大器中的参量过程,都可以通过选择合适的非共线角、非线性晶体长度、抽运光
强度
来获得最宽的带宽,从而支持超宽带增益.
In x Ga 1 - x N /Ga N量子阱在时间分辨简并四波
混频
中的量子拍特性 (2005年)
基于激光与物质相互作用的半经典理论,采用布洛赫方程,分析了在时间分辨简并四波
混频
条件下,In x Ga 1 - x N/ GaN量子阱中轻空穴激子和重空穴激子的量子相干特征.理论
计算
表明,时间分辨四波
混频
中的探测
信号
受时间调制,具有典型的量子拍特征,拍频周期随In x Ga 1 - x N/ GaN量子阱中In含量的增加而增大,当 x = 0 .125时,拍频周期为120 fs ,当 x=0 .25时,拍频周期为180 fs .
信号
的
强度
和振荡的幅值与阱材料的光学极化退相率有关,
一种三角形微结构光纤四波
混频
的研究
设计了一种三角形微结构光纤,利用全矢量有限元法对其模式特性进行了研究,发现此类光纤具有C3v 对称性,共支持4 类模式,基模为简并模式。对归一化空气孔直径d/Λ=0.986 不变,空气孔直径d 从10 μm 增大至16 μm时和d=14 μm 不变,d/Λ分别为0.946,0.966,0.986 时,光纤基模的色散特性和基模相位失配特性进行了研究。发现抽运光不变时,光纤结构参数的改变对斯托克斯波位置影响较大,但是反斯托克斯波长位置基本保持不变。利用中心波长为850 nm 的飞秒激光抽运自制的双包层微结构光纤的外包层,进行了四波
混频
的实验研究,分别在1859 nm 和551 nm 处得到了斯托克斯和反斯托克斯
信号
,其中反斯托克斯波位置与理论
计算
结果仅相差3 nm,
强度
与剩余抽运波
强度
比值达到73。
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